为什么通道形状会改变液体被吸入的方式
毛细流动是润湿液体在表面张力驱动下自发渗入狭窄空间的现象——与把水吸上细吸管的是同一种拉力。经典图像假设管道光滑、圆截面；对于这种规则情形，其行为已被充分理解，也相对容易建模[1]。
不规则几何打破了这种简单性，因为液体不再处处以同一角度接触壁面。拐角和带棱角的截面为液体提供了额外通路；一篇关于含拐角几何的综述指出，过去大部分注意力都集中在圆筒形毛细管上，拐角中流动的物理机制相对少有人研究[4]。换句话说，形状本身成为流动的主动组成部分，而不只是容器。
不规则流动实际是什么样
最显著的特征是拐角流：在带棱角截面的通道中，液体可以沿拐角前进，领先于流体主体。一篇关于拐角几何的综述把孤立拐角、矩形通道和受限角形几何分别作为独立情形处理，正是因为那里的润湿行为与圆管不同[4]。
即使没有尖锐拐角，截面形状也很重要。一项关于微重力下椭圆管的研究推导了该形状的流动方程，发现液体随时间的上升分为不同阶段——早期惯性占主导；后期则由管和储液器的阻力接管[5]。这种分阶段行为是特定几何形状的属性，因此作者强调他们的方程适用于椭圆管，而非普适方程。
一个模型能覆盖所有形状吗
一个世纪的工作已经为圆形和非圆形毛细管、带三角形或矩形截面的开放和封闭通道，以及沿长度方向宽度变化的通道分别建立了模型[1]。那篇综述没有把这些当作互不相连的情形，而是提出一个基于动态润湿条件和等效圆柱几何的通用模型，旨在描述多种固体形状中的浸润过程[1]。
研究者还开发了一个解析与数值耦合的框架，用于任意截面几何的芯吸结构，目标是捕捉几何变化如何影响毛细性能[2]。这些努力表明研究正趋向通用描述，但该综述本身也指出仍待解决的问题——拐角流动力学、润湿流体的颈缩断裂，以及非牛顿流体的毛细上升——仍需进一步研究[1]。所以诚实的答案是：不规则几何越来越可建模，但尚未被单一成熟理论完全涵盖。
规则与不规则通道的差异在哪里重要
这有实际意义。同一篇综述开篇就指出，植物根系吸水、储层岩石吸收盐水、纸巾擦去污渍，都是毛细浸润的日常例子[1]。岩石和纸充满不规则孔隙和拐角，因此只基于圆管建立的模型会错误描述液体在其中行进的速度和距离。
在工程环境中，针对芯吸结构的几何驱动框架正是为了解决这个问题：任意截面的芯吸结构需要能考虑其形状的流动预测[2]。另外，一项在水凝胶中构建毛细尺度血管的研究发现，静态条件下，50微米通道中血管形成成功，而20微米通道中失败，并且流动刺激促进了血管形成[3]。该结果涉及的是衬在人工通道内的活细胞，而不是单纯的毛细驱动液体物理，因此不应被解读为关于不规则流动与规则流动差异的证据——但它说明了当毛细管是人工制造而非自然存在时，精确的通道几何为何重要。
本文引用的文献
不规则毛细管中润湿液体的毛细浸润与流动：百年综述
一篇百年综述梳理了圆形和非圆形毛细管、开放和封闭的三角形/矩形通道以及轴向变化几何中的毛细浸润模型，并提出了基于动态润湿和等效圆柱几何的通用模型。
用解析与数值耦合框架对芯吸结构中毛细流动进行几何驱动分析
研究者开发了一个解析与数值耦合的框架，用于分析任意截面几何的芯吸结构中的毛细驱动流动，以及几何变化如何影响流动行为。
在天然水凝胶中以流动驱动构建具有预定几何形状的毛细尺度血管
在水凝胶微通道中，静态条件下50微米通道内很容易形成管腔血管结构，而20微米通道中则失败；流动刺激促进了血管形成。
拐角几何中的毛细驱动流动
一篇关于拐角几何中毛细驱动流动的综述涵盖孤立拐角、矩形通道和受限角形几何，并指出拐角物理受到的关注远少于圆管中的毛细上升。
微重力下椭圆管中的毛细驱动流动
对于微重力下椭圆管中的毛细驱动流动，推导出的流动方程显示：在低奥内佐格数下存在三个时间域（上升高度分别与t²、t和t成正比），而在高奥内佐格数下只有两个区域。